BÀI TOÁN ĐỘNG HỌC VẬT LÝ
Bài toán cơ bản của vật lý thống kê không cân bằng hay là vật lý động học, là ở chỗ tìm hàm phân bố cho một hệ cho trước ở thời điểm bất kỳ, nếu đã biết nó vào thời điểm đầu t = 0. Phương trình quy định nên hàm phân bố gọi là phương trình động học. Rõ ràng khi cho lời giải của nó cần phải trùng với phân bố của vật lý thống kê cân bằng.
Từ đó rõ ràng rằng trong động học vật lý cần phải xét lại vai trò của thời gian t, vì bản chất của nó, trong các tiếp cận cơ học và tiếp cận thống kê học, là khác hẳn nhau. Trong cơ học, thời gian là thuận nghịch, nghĩa là mọi phương trình của nó chấp nhận phép hoán đổi dấu thời gian t. Theo nguyên lý thứ hai nhiệt động lực học thì thời gian và quá trình là một chiều, đổi chiều t và là tuyệt đối không thể như nhau được. Dù bắt đầu từ trạng thái xuất phát như thế nào đi nữa thì đối tượng nhất định (tất yếu) vẫn ''chảy'' về một trạng thái duy nhất - cân bằng nhiệt động lực học, được mô tả bằng hàm phân bố f() ví dụ như phân bố Maxwell - Boltzmann hoặc Gibbs), đúng như nguyên lý số không của nhiệt động lực học đã khẳng định.
Nhưng sau khi đạt tới cân bằng nhiệt động lực học (thậm chí có thể sớm hơn) thì đã không thể nhận ra được trạng thái nào đã từng là xuất phát điểm của sự tiến hóa của đối tượng; Cũng như hệ không tài nào quay trở lại được trạng thái đó.
Dung hòa tính thuận nghịch động lực học với tính bất thuận nghịch thống kê học là bài toán trung tâm nhưng chưa được giải quyết của động học vật lý.
